在这篇文章内，向量与标量分别用粗体与斜体显示。例如，位置向量通常用 � \mathbf{r},! 表示；而其大小则用 � r,! 来表示。 磁化强度（英语：magnetization），又称磁化向量，是衡量物体的磁性的一个物理量，定义为单位体积的磁偶极矩，如下方程：

�

= � � �

� � {\mathbf {M}}\ {\stackrel {def}{=}}\ n{\mathbf {m}} ； 其中， � \mathbf {M} 是磁化强度， � n 是磁偶极子密度， � \mathbf{m} 是每一个磁偶极子的磁偶极矩。

当施加外磁场于物质时，物质的内部会被磁化，会出现很多微小的磁偶极子。磁化强度描述物质被磁化的程度。采用国际单位制，磁化强度的单位是安培／米。

物质被磁化所产生的磁偶极矩有两种起源。一种是由在原子内部的电子，由于外磁场的作用，其轨域运动产生的磁矩会做拉莫尔进动，从而产生的额外磁矩，累积凝聚而成。另外一种是在外加静磁场后，物质内的粒子自旋发生“磁化”，趋于依照磁场方向排列。这些自旋构成的磁偶极子可视为一个个小磁铁，可以以向量表示，作为自旋相关磁性分析的经典描述。例如，用于核磁共振现象中自旋动态的分析。

物质对于外磁场的响应，和物质本身任何已存在的磁偶极矩（例如，在铁磁性物质内部的磁偶极矩），综合起来，就是净磁化强度。

在一个磁性物质的内部，磁化强度不一定是均匀的，磁化强度时常是位置向量的函数。

目录 1 麦克斯韦方程组 1.1 磁感应强度、磁场强度和磁化强度之间的关系 1.2 磁化电流 1.3 静磁学 2 磁化动力学 3 磁性物质 3.1 抗磁性 3.2 顺磁性 3.3 铁磁性 3.4 反铁磁性 3.5 亚铁磁性 3.6 超顺磁性 4 参阅 5 注释 6 参考文献 麦克斯韦方程组 麦克斯韦方程组描述磁感应强度 � \mathbf {B} 、磁场强度 � \mathbf{H} 、电场 � \mathbf {E} 、电位移 � \mathbf {D} 、电荷密度 �\rho 和电流密度 � \mathbf {J} 的物理行为。这里会探索磁化强度 � \mathbf {M} 的角色和与这些物理量之间的关系。

磁感应强度、磁场强度和磁化强度之间的关系 主条目：磁场 磁场强度 � \mathbf{H} 定义为

�

= � � �

1 � 0 � − � {\mathbf {H}}\ {\stackrel {def}{=}}\ {\frac {1}{\mu _{0}}}{\mathbf {B}}-{\mathbf {M}} ； 其中， � 0 \mu _{0} 是磁常数。

对于抗磁性物质和顺磁性物质， � \mathbf {M} 与 � \mathbf{H} 之间的关系通常是线性关系：

�

� � � {\mathbf {M}}=\chi _{m}{\mathbf {H}} ； 其中， � � \chi_m 是磁化率。

由于磁滞现象，铁磁性物质的 � \mathbf {M} 与 � \mathbf{H} 之间并不存在一一对应关系。

磁化电流 在磁性物质内，“磁化电流”是总电流的一部分，又称为“束缚电流”，是由束缚电荷形成的。磁性物质内部的“束缚电流密度” � � {\mathbf {J}}{b} 和“表面束缚电流密度” � � {\mathbf {K}}{b} 分别为

� �

= � � �

∇ × � {\mathbf {J}}_{b}\ {\stackrel {def}{=}}\ \nabla \times {\mathbf {M}} 、 � �

= � � �

� × � ^{\mathbf {K}}_{b}\ {\stackrel {def}{=}}\ {\mathbf {M}}\times {\hat {n}} ； 其中， � ^{\hat {{\mathbf {n}}}} 是垂直于磁性物质表面的单位向量。

在麦克斯韦方程组内的总电流 � \mathbf {J} 为

�

� � + � � + � � {\mathbf {J}}={\mathbf {J}}{f}+{\mathbf {J}}{b}+{\mathbf {J}}_{P} ； 其中， � � \mathbf{J}f 是自由电流密度， � � {\mathbf {J}}{P} 是电极化电流密度。

自由电流密度是由自由电荷形成的自由电流的密度。自由电荷不束缚于物质的原子的内部。

电极化电流是由含时电极化强度 � \mathbf {P} 形成的：

� �

∂ � ∂ � {\mathbf {J}}_{P}={\frac {\partial {\mathbf {P}}}{\partial t}} 。 静磁学 除去自由电流和各种含时效应，描述磁现象的麦克斯韦方程组约化为

∇ ⋅ �

− ∇ ⋅ � {\mathbf {\nabla \cdot H}}=-\nabla \cdot {\mathbf {M}} 、 ∇ × �

0 {\mathbf {\nabla \times H}}=0 。 应用类比方法，与静电学问题类比：

∇ ⋅ �

� � 0 {\mathbf {\nabla \cdot E}}={\frac {\rho }{\epsilon _{0}}} 、 ∇ × �

0 {\mathbf {\nabla \times E}}=0 ， 静磁学的问题可以用静电学的方法来解析。在这里， ∇ ⋅ � \nabla \cdot {\mathbf {M}} 项目类比于 � � 0 {\frac {\rho }{\epsilon _{0}}} 项目。

磁化动力学 主条目：磁化动力学 当思考奈米尺寸和奈米时段的磁化作用时，含时磁化物理行为变得很重要。不单只是依著外磁场的磁场线排列，在物质内的单独的磁偶极矩会开始绕着外磁场进动，通过弛豫，缓慢地随着能量传输进入物质结构，达成与磁场线排列。

磁性物质

各种不同磁性的级列。[1] 抗磁性 主条目：抗磁性 抗磁性是物质抗拒外磁场的趋向，因此，会被磁场排斥。所有物质都具有抗磁性。可是，对于具有顺磁性的物质，顺磁性通常比较显著，遮掩了抗磁性。[2] 只有纯抗磁性物质才能明显地被观测到抗磁性。例如，惰性气体元素和抗腐蚀金属元素（金、银、铜等等）都具有显著的抗磁性。[3] 当外磁场存在时，抗磁性才会表现出来。假设外磁场被撤除，则抗磁性也会遁隐形迹。

在具有抗磁性的物质里，所有电子都已成对，内秉电子磁矩不能集成宏观效应。抗磁性的机制是电子轨域运动，用经典物理理论解释如下：[4]

由于外磁场的作用，环绕着原子核的电子，其轨域运动产生的磁矩会做拉莫尔进动，从而产生额外电流与伴随的额外磁矩。这额外磁矩与外磁场呈相反方向，抗拒外磁场的作用。由这机制所带来的磁化率与温度无关，以方程表达为 �

−

� 0 � � � 2 6 � ⟨ � 2 ⟩\chi =-\ {\frac {\mu _{0}NZe^{2}}{6m}}\langle r^{2}\rangle ； 其中， � 0 \mu _{0} 是磁常数， � N 是原子数量密度， � Z 是原子序， � m 是电子质量， � r 是轨道半径。 ⟨ � 2 ⟩\langle r^{2}\rangle 是 � 2 r^{2} 的量子力学平均值。 特别注意，这解释只能用来启发思考。正确的解释需要依赖量子力学。

顺磁性

对于顺磁性物质、铁磁性物质、反铁磁性物质，磁化率与温度之间的理论关系。[4] 主条目：顺磁性 碱金属元素和除了铁、钴、镍以外的过渡元素都具有顺磁性。[3]在顺磁性物质内部，由于原子轨域或分子轨域只含有奇数个电子，会存在有很多未配对电子。遵守泡利不相容原理，任何配对电子的自旋，其磁矩的方向都必需彼此相反。未配对电子可以自由地将磁矩指向任意方向。当施加外磁场时，这些未配对电子的磁矩趋于与外磁场呈相同方向，从而使磁场更加强烈。假设外磁场被撤除，则顺磁性也会消失无踪。

一般而言，除了金属物质以外，[3]顺磁性与温度相关。由于热骚动（thermal agitation）造成的碰撞会影响磁矩整齐排列，温度越高，顺磁性越微弱；温度越低，顺磁性越强烈。

在低磁场，足够高温的状况，[注 1]根据居里定律（Curie's law），磁化率 �\chi 与绝对温度 � T 的关系式为[4]

�

� / � \chi =C/T ； 其中， � C 是依不同物质而定的居里常数（Curie constant）。

铁磁性 主条目：铁磁性

磁化强度（竖轴）与H场（横轴）之间的磁滞回路关系。 在铁磁性物质内部，如同顺磁性物质，有很多未配对电子。由于交换作用（exchange interaction），这些电子的自旋趋于与相邻未配对电子的自旋呈相同方向。由于铁磁性物质内部又分为很多磁畴，虽然磁畴内部所有电子的自旋会单向排列，造成“饱合磁矩”，磁畴与磁畴之间，磁矩的方向与大小都不相同。所以，未被磁化的铁磁性物质，其净磁矩与磁化向量都等于零。

假设施加外磁场，这些磁畴的磁矩还趋于与外磁场呈相同方向，从而形成有可能相当强烈的磁化向量与其感应磁场。 随着外磁场的增高，磁化强度也会增高，直到“饱和点”，净磁矩等于饱合磁矩。这时，再增高外磁场也不会改变磁化强度。假设，现在减弱外磁场，磁化强度也会跟着减弱。但是不会与先前对于同一外磁场的磁化强度相同。磁化强度与外磁场的关系不是一一对应关系。磁化强度比外磁场的曲线形成了磁滞回线。

假设再到达饱和点后，撤除外磁场，则铁磁性物质仍能保存一些磁化的状态，净磁矩与磁化向量不等于零。所以，经过磁化处理后的铁磁性物质具有“自发磁矩”。

每一种铁磁性物质都具有自己独特的居里温度。假若温度高过居里温度，则铁磁性物质会失去自发磁矩，从有序的“铁磁相”转变为无序的“顺磁相”。这是因为热力学的无序趋向，大大地超过了铁磁性物质降低能量的有序趋向。根据居里-外斯定律（Curie-Weiss law），磁化率 �\chi 与绝对温度 � T 的关系式为[4]

�

� / ( � − � � ) \chi =C/(T-T_{c}) ； 其中， � � T_c 是居里温度（采用绝对温度单位）。

假设温度低于居里温度，则根据实验得到的经验公式，

Δ � ( � ) / � 0

� � 3 / 2 \Delta M(T)/M_{0}=\beta T^{{3/2}} ； 其中， Δ � ( � )

� ( � ) − � 0 \Delta M(T)=M(T)-M_{0} 是磁化强度差， � ( � ) M(T) 与 � 0 M_{0} 是物质分别在绝对温度 � T 与 0 � 0K 的磁化强度， �\beta 是依物质而定的比例常数。

这与布洛赫温度1.5次方定律（Bloch T3/2 law）的理论结果一致。

镍、铁、钴、钆与它们的合金、化合物等等，这些常见的铁磁性物质很容易做实验显示出其铁磁性。

反铁磁性

反铁磁性的有序排列 主条目：反铁磁性 在反铁磁性物质内部，相邻价电子的自旋趋于相反方向。这种物质的净磁矩为零，不会产生磁场。这种物质比较不常见，大多数反铁磁性物质只存在于低温状况。假设温度超过奈尔温度，则通常会变为具有顺磁性。例如，铬、锰、轻镧系元素等等，都具有反铁磁性。

当温度高于奈尔温度 � � T_{N} 时，磁化率 �\chi 与温度 � T 的理论关系式为[4]

�

2 � � + � � \chi ={\frac {2C}{T+T_{N}}} 。 做实验得到的经验关系式为

�

2 � � + �\chi ={\frac {2C}{T+\theta }} ； 其中， �\theta 是依物质而定的常数，与 � � T_{N} 差别很大。

理论而言，当温度低于奈尔温度 � � T_{N} 时，可以分成两种状况：[5]

假设外磁场垂直于自旋，则垂直磁化率近似为常数 � ⊥ ≈ � / � � \chi {{\perp }}\approx C/T{N} 。 假设外磁场平行于自旋，则在绝对温度0K时，平行磁化率为零；在从0K到奈尔温度 � � T_{N} 之间，平行磁化率会从 � ∥ ( 0 )

0 \chi _{{\parallel }}(0)=0 平滑地单调递增至 � ∥ ( � � )

� / � � \chi {{\parallel }}(T{N})=C/T_{N} 。 亚铁磁性

亚铁磁性的有序排列 主条目：亚铁磁性 像铁磁性物质一样，当磁场不存在时，亚铁磁性物质仍旧会保持磁化不变；又像反铁磁性物质一样，相邻的电子自旋指向相反方向。这两种性质并不互相矛盾，在亚铁磁性物质内部，分别属于不同次晶格的不同原子，其磁矩的方向相反，数值大小不相等，所以，物质的净磁矩不等于０，磁化强度不等于零，具有较微弱的铁磁性。

由于亚铁磁性物质是绝缘体。处于高频率时变磁场的亚铁磁性物质，由于感应出的涡电流很少，可以允许微波穿过，所以可以做为像隔离器（isolator）、循环器（circulator）、回旋器（gyrator）等等微波器件的材料。

由于组成亚铁磁性物质的成分必需分别具有至少两种不同的磁矩，只有化合物或合金才会表现出亚铁磁性。常见的亚铁磁性物质有磁铁矿（Fe3O4）、铁氧体（ferrite）等等

超顺磁性 主条目：超顺磁性 当铁磁体或亚铁磁体的尺寸足够小的时候，由于热骚动影响，这些奈米粒子会随机地改变方向。假设没有外磁场，则通常它们不会表现出磁性。但是，假设施加外磁场，则它们会被磁化，就像顺磁性一样，而且磁化率超大于顺磁体的磁化率。

参阅 磁导率 地球磁场 地磁逆转 核磁共振

本站文章除注明转载/出处外，均为本站原创或翻译，转载前请务必署名,转载请标明出处
最后编辑时间为: